logo

Bir qovushoq-plastik suyuqlikni ikkinchisi orqali quvurda siqib chiqarilish haqidagi masalani yechish. 21v

Yuklangan vaqt:

08.08.2023

Ko'chirishlar soni:

0

Hajmi:

200.2548828125 KB
Mavzu :  Bir qovushoq-plastik suyuqlikni ikkinchisi orqali quvurda siqib
chiqarilish haqidagi masalani yechish.
                                                                          
 
  Mundarija.
I. Kirish.
II. Asosiy qism.
II.1 Suyuqliklar haqida umumiy tushuncha.
II.2 Qovushoqlik haqida umumiy tushuncha.
II.3 Qovushoq suyuqliklarning o’rganilishi.
II.4 Suyuqliklardagi ishqalanish u с hun Nyuton qonuni. Qovushoqlik.
II.5 Bir qovushoq-plastik suyuqlikni ikkinchisi orqali quvurda siqib chiqarilish 
haqidagi masalani yechish.
III. Xulosa.
IV. Adabiyotlar ro’yxati. Kirish
Biz bilamizki  suyuqliklar  tushunchasi  juda ham  keng tushuncha hisoblanadi.  Biz  bu
kurs ishi bilan tanishib chiqish jarayonida suyuqliklar haqida ma’lum bir ma’lumotlarga
ega   bo’lgan   holda   plastik-qovushoq   suyuqliklar   haqida   batafsilroq   ma’lumotga   ega
bo’lamiz.   Qovushoq   suyuqlik   deganda   o’zi   nimani   tushunishimiz   kerak,   plastik-
qovushoq   suyuqlik   deganda   nimani   tushunishimiz   kerakligi   haqida   bilib   olamiz.   Buni
kurs ishining mundarijasida ham yaqqol ko’rishimiz mumkin. Ya’ni quyidagilar:
 Suyuqliklar haqida umumiy tushuncha.
 Qovushoqlik haqida umumiy tushuncha.
 Qovushoq suyuqliklarning o’rganilishi.
 Suyuqliklardagi ishqalanish u с hun Nyuton qonuni. Qovushoqlik.
 Bir   qovushoq-plastik   suyuqlikni   ikkinchisi   orqali   quvurda   siqib   chiqarilish
haqidagi masalani yechish
kabi bo’limlarni ko’rib chiqamiz. Suyuqliklar haqida umumiy tushuncha.
Suyuqlik   deb   ikkita   alohida   xususiyatga   ega   bo‘lgan   fizik   jismga   aytiladi:   yetarlicha
kichik   kuch   ta’sirida   ham   o‘z   hajmini   keskin   o‘zgartiruvchan   va   oquvchan,   yengil
qo‘zg‘aluvchan. Boshqacha aytganda, suyuqliklar – bu molekulalari betartib joylashgan,
vaqti-vaqti   bilan   bir   muvozanat   holatdan   boshqasiga   sakrab   o‘tib   turadigan   moddalar.
Suyuqlikning   eng   muhim   mexanik   xarakteristikalari   bu   uning   zichligi,   solishtirma
og‘irligi   va   qovushoqligi.   Suyuqliklar   ikki   ko‘rinishda   bo‘ladi:   tomchili   suyuqliklar;
gazsimon   suyuqliklar.   Tomchili   suyuqliklar   odatdagi   umumiy   suyuqlik   deb   ataluvchi
tushuncha   bilan   ifodalanuvchi   suv,   neft,   kerosin,   yog‘   va   hokazo   moddalar.   Gazsimon
suyuqliklar esa odatdagi gazsimon moddalar: havo, kislorod, azot, propan va hokazo.
Suyuqlik   va   gazlarning   siljishga   qarshilik   ko‘rsatish   xossasi   qovushoqlik   deb
ataladi.   Hamma   suyuqliklar   qovushoqlik   (siljish   tezligiga   proporsional   bo‘lgan
ishqalanish kuchlanishiga ega Nyuton suyuqligi) xususiyatiga ega.
  Suyuqlik   va   gaz   mexanikasida   «suyuqlik»   tushunchasi   kengroq   ma’noda
ishlatiladi.   Tajribalar   shuni   ko‘rsatadiki,   tovush   tezligiga   yaqin,   lekin   undan   pastroq
tezliklarda gazlar o‘zini siqilmaydigan suyuqlikdek tutadi, tomchili suyuqliklar (masalan,
suv) esa katta bosimlarda o‘zini siqiluvchan suyuqlikdek tutadi. Shuning uchun suyuqlik
deganda   kam   siqiluvchan   tomchili   suyuqliklarni   va   osongina   siqiluvchan   suyuqliklar
(gazlar)ni tuchunishga kelishib olingan.
Suyuqlik   deb   ikkita   alohida   xususiyatga   ega   bo‘lgan   fizik   jismga   aytiladi:
yetarlicha   kishik   kuch   ta’sirida   ham   o‘z   hajmini   keskin   o‘zgartiruvchan   va   oquvchan,
yengil   qo‘zg‘aluvchan.   Boshqacha   aytganda,   suyuqliklar   –   bu   molekulalari   betartib
joylashgan,   vaqti-vaqti   bilan   bir   muvozanat   holatdan   boshqasiga   sakrab   o‘tib   turadigan
moddalar.   Suyuqlikning   eng   muhim   mexanik   xarakteristikalari   bu   uning   zichligi,
solishtirma   og‘irligi   va   qovushoqligi.   Suyuqliklar   ikki   ko‘rinishda   bo‘ladi:   tomchili
suyuqliklar; gazsimon suyuqliklar. Tomchili suyuqliklar odatdagi umumiy suyuqlik deb
ataluvchi   tushuncha   bilan   ifodalanuvchi   suv,   neft,   kerosin,   yog‘   va   hokazo   moddalar.
Gazsimon suyuqliklar esa odatdagi  gazsimon moddalar: havo, kislorod, azot, propan va
hokazo.   Suyuqlik   va   gaz   mexanikasida   «suyuqlik»   tushunchasi   kengroq   ma’noda ishlatiladi.   Tajribalar   shuni   ko‘rsatadiki,   tovush   tezligiga   yaqin,   lekin   undan   pastroq
tezliklarda gazlar o‘zini siqilmaydigan suyuqlikdek tutadi, tomchili suyuqliklar (masalan,
suv) esa katta bosimlarda o‘zini siqiluvchan suyuqlikdek tutadi. Shuning uchun suyuqlik
deganda   kam   siqiluvchan   tomchili   suyuqliklarni   va   osongina   siqiluvchan   suyuqliklar
(gazlar)ni tuchunishga kelishib olingan.
Yuqorida   ta’kidlaganimizdek,   suyuqlik   deb   tomchili   suyuqliklarni,   gazlar   va
plazmalarni  qabul  qilgan holda, ularning qattiq jismlardan farq qiluvchi  muhim  jihati  –
bu   ularning   oquchanligini   e’tiborga   olib,   suyuqlik   va   gaz   mexanikasida   suyuqliklar
modellari   quyidagicha   klassifikatsiyalanadi:   siqiluvchan   yoki   siqilmaydigan   suyuqlik
modeli; ideal yoki qovushoq suyuqlik modeli. Ideal suyuqlik deb absolyut qovushoqmas,
uzilish va siljish qarshiligiga umuman qarshilik ko‘rsatmaydigan (ichki ishqalanishga ega
bo‘lmagan) suyuqlikni hayolan tushunamiz. Bu barcha asosiy xususiyatlarini o‘zida aks
ettiruvchi   real   suyuqlik   modeli   deb   qabul   qilingan   bo‘lib,   unda   suyuqlikning
siqiluvchanlik yoki siqilmaslik xossasini  e’tiborga olish mumkin. Bu model yordamida,
masalan,   suyri   jismli   suyuqlik   oqimidagi   tezliklar   taqsimoti   va   bosimni   aniqlash
mumkin,   ammo   bu   model   suyuqlikning   qovushoqligi   ta’sirini   va   ayniqsa   qarshilik
kuchlarini aniqlash imkonini bermaydi . Qovushoq suyuqlik modeli   esa siqiluvchan yoki
siqilmaydigan   real   suyuqlik   modelidir.   Suyuqlikning   qovushoqligini   e’tiborga   olish
uning oqimini tavsiflovchi differensial tenglamalarni ancha murakkablashtiradi.
Qovushoqlik haqida umumiy tushuncha.
Qovushoqlik.   Harakatlanayotgan   suyuqlikdagi   siljish   kuchlarining   miqdori
dinamik qovushoqlik tushunchasiga olib keladi.  Suyuqlikning qovushoqligi  deb uning
zarrachasi ko‘chishiga qarshilik ko‘rsatish xossasiga aytiladi. Molekulalarning o‘zaro
ta’sirlashishi   qovushoqlikning   fizik   sababidir.   Suyuqlik   tomchilari   va   gazlarning
molekulyar tuzilishi farqli bo‘lganligi sababli ularning qovushoqlik tabiati ham farqli
bo‘ladi.   Suyuqliklarda   qovushoqlik   –   bu   uning   molekulalari   orasidagi   ichki
ishqalanish   kuchining,   gazlarda   esa   molekulalarning   xaotik   harakati   natijasidagi
ularning   o‘zaro   ta’sirlashishining   paydo   bo‘lishidir.   Shuning   uchun   gazlarda
temperaturaning oshishi  bilan molekulalar harakati faollashadi, bu esa o‘z navbatida shu gazdagi qovushoqlikning oshishiga olib keladi. Aksincha, tomchili suyuqliklarda
temperaturaning   oshishi   ularning   qovushoqligi   kamayishiga   olib   keladi,   ya’ni
molekulalar   orasidagi o‘rtacha masofaning oshishi sodir bo‘ladi.
Moddaning   muvozanat   holati   uning   parametrlarining   fazoda   joylashishi   bilan
xarakterlanadi.   Agar   biror   ta’sir   natijasida   fazoning   biror   nuqtasida   muvozanat
buzilishi   paydo   bo‘lsa,   u   holda   bu   moddada   shu   muvozanatni   tiklashga   intiluvchi
mexanik   yoki   issiqlik   almashinishi   jarayoni   boshlanadi.   Umumiy   holda   bu
almashinish   ko‘chirish   jarayoni   deb   ataladi.   Turli   hodisalarda   energiyani,   massani
(moddani) va harakat miqdorini ko‘chirish jarayonlarini kuzatish mumkin.
Qovushoqlik   –   bu   harakat   miqdorini   ko‘chirish   jarayonini   anglatadi.
Qovushoqlik   kuchlari   qanday   paydo   bo‘lishini   tushuntirish   maqsadida
suyuqlikning doiraviy quvurdagi oqishini qaraymiz. Suyuqlik zarrachalarining tezlik
vektorlari   Ox   o‘qiga parallel deb hisoblaymiz. Eng sodda holdan kelib chiqib, oqim
ko‘ndalang kesimidagi tezliklar taqsimotini quramiz. Ko‘ndalang kesimdagi tezliklar
taqsimotining   grafik   tasviri   tezliklar   epyurasi   ( tezliklar   maydoni )   deb   ataladi.
Suyuqlikning   quvur   devoriga   tegib   turgan   zarrachalari   tezliklari   nolga   teng   va
simmetriya   o‘qiga   yaqinlashgan   sari   bu   tezlik   oshib   boradi,   simmetriya
o‘qida   esa   u   o‘zining   maksimal   qiymatiga   erishadi:  u=umax
(1.2- rasm) u max
u+du
du dyu Suyuqlikning   o‘zaro   dy   masofada   joylashgan   ikki   qatlamini ( a–a   va   b– b )
qaraylik.   Faraz   qilaylik,   a–a   qatlam   u   tezlik   bilan   harakat   qilayotgan   bo‘lsin.
Demak,   b–b   qatlam   ham   mos   ravishda   u+du   tezlikka   ega   bo‘ladi.   Shunday
qilib,   qatlamlar   orasida   joylashgan   to‘g‘ri   to‘rtburchakli   suyuqlik
zarrachasining   yuqori   va   quyi   chegaralari   tezliklari   turlicha   bo‘lganligi
hisobidan   uning   deformatsiyalanishi   sodir   bo‘ladi.   Bunday   harakat   gidro-
mexanika nuqtai nazaridan  oddiy siljish yoki sof siljish oqimi  deb ataladi.
1.2-rasmda   tasvirlangan   element   orqali
molekulalarning   o‘zaro   ta’sirlashishi
kuchlanish   tenzorining   urinma   tashkil
etuvchisi   paydo   bo‘lishiga   olib  keladi.
Bunda   tashkil  	
etuvchining	 	ishorasi,	 	ya’ni	
uning	 	yo‘nalishi  
shundayki,   qaralayotgan
elementning   ikkala   tarafi   bo‘yicha   tezliklar
ayirmasining   kamayib borishi mos keladi.
      Harakatlanayotgan   suyuqlik   qatlamlari   orasida   paydo   bo‘ladigan   taranglik
kuchining miqdori Nyuton tomonidan taklif etilgan va ko‘p sonli tajribalar bilan
tasdiqlangan formula bilan aniqlanadi:
F
ishq = μ du
dy S    bu yerda, S-o’zaro tegib turgan qatlamlar sirti yuzasi;    du / dy –
miqdor   normal   yo‘nalishida   tezlik   o‘zgarishini,   boshqacha   aytganda,   agar
epyura haqida gap ketsa – tezlikning o‘zgarish sur’atini bildiradi. Ba’zida	
  bu
miqdorni	
  tezlikning	    ko‘ndalang	      gradiyenti	  yoki	  siljish   deformatsiyasi
tezligi   deb   ham   atashadi.   Oxirgi   tenglikning   ikkala   tarafini  S   ga   bo‘lamiz.   F
ishq
S
nisbat  	
τ   –   urinma   kuchlanishni   beradi.
Shunday   qilib,   tajribalar   ko‘rsatdiki,   ko‘pgina   suyuqliklar   uchun   Nyuton
gipotezasi   o‘rinli,   ya’ni   bunga   ko‘ra   siljish   kuchlanishi   deformasiya   tezligiga
(gradientiga) to‘g‘ri proporsional, ya’ni 	
τ
= μ du
dy ,
     (1.5)1.2 –rasm.   Quvurdagi   oqim
va tezlik epyurasi bunda   μ
  – suyuqlikning fizik tabiatidan, agregat holatidan va temperaturasidan
bog‘liq,   ammo   uning   bosimidan   deyarli   bog‘liq   bo‘lmagan   proporsionallik
koeffisienti   bo‘lib,   u   dinamik   qovushoqlik   yoki   sodda   qilib   qovushoqlik
koeffisienti  deb ataladi va SI birliklar sistemasida Pa*s (bunda s – sekund) bilan
o‘lchanadi.   Toza   suv   uchun   dinamik   qovushoqlikning   temperaturadan
bog‘liqlik   ifodasi   fransuz   olimi   J.Puazeyl   tomonidan   taklif   etilgan   bo‘lib,   u
quyidagicha yoziladi:μ
  =  	μ0   (1+0,0337 t +0,000221 t 2
) - 1
,
bunda   t   –   temperatura,   0   –   90 0
C;   μ
  0   –   bu   t   =   0 0
C   dagi   dinamik   qovushoqlik.
Dinamik   qovushoqlik   birligi   uning   nomiga   «Puaz»   (P)   deb   ataladi.   SI   birliklar
sistemasida: 1 Pa * s = 10 P; SGS birliklar sistemasida esa 1 P = 1 g/(sm * s).
Yuqoridagi   (1.5)   munosabatdan   yana   bitta   muhim   xulosa   chiqarish
mumkin:  agar suyuqlik tinch holatda bo‘lsa, u holda u = 0 va buning natijasida	
τ
  = 0, ya’ni tinch holatda turgan suyuqlikda qovushoqlik kuchlari sezilmaydi . Bu
tabiiy   holda   ham   kuzatiladi.   Haqiqatan   ham,   idishga   solingan   suyuq   muhitning
qovushoqlik   darajasini   bilish   uchun,   masalan,   stol   ustida   turgan   stakandagi
suyuqlikni   boshqa   idishga   quyib   ko‘rish   yoki   shu   stakanga   biror   tayoqchani
botirib   olib,   keyin   undan   suyuqlik   qanday   oqib   tushishini   kuzatish   kifoya.   Bu
bilan biz   suyuqlikning harakatini tabiiy holda kuzatgan bo‘lamiz.
Qaralayotgan   suyuqlik   zarrachasi   tezligining   ko‘ndalang   gradiyenti   quyidagicha
mexanik ma’noga ega (1.3–rasm): dastlab to‘g‘ri to‘rtburchak shaklidagi suyuqlik
zarrachasining   yuqori   va   quyi   qirralarida   tezliklar   farqi   natijasida   u
deformatsiyalanadi   va   parallelogrammga   aylanadi;   dl   kesma   deformatsiyaning   dt
vaqt   birligi   ichidagi   miqdorini   ifodalaydi,   ya’ni    	
dl	=	du	∗dt	,   u   holda   du
dy = dl
dt ∗ dy ;
ammo  dl
dy = tgγ
, u holda  du
dy = tgγ
dt .
Bundan tezlikning ko‘ndalang gradienti siljishning nisbiy deformatsiyasi
tezligini ifodalashi kelib chiqadi. Shunday   qilib,   suyuqlikdagi   urinma   kuchlanish   nisbiy   deformatsiya
tezligidan   chiziqli   bog‘liq   ekan.   Suyuqlikning   qattiq   jismdan   prinsipial   farqi
ham   shundadir,   chunki   qattiq   jismda   urinma   kuchlanish   deformatsiyaning
tezligiga emas, balki uning miqdoriga bog‘liq bo‘ladi.
Yuqoridagi   (1.5)   tenglama   Nyuton   suyuqligi   deb   ataluvchi   suyuqliklarning
holatini   tavsiflaydi.   Havo   yoki   suvning   oqishi   (1.5)   qonuniyatga   bo‘ysunadi.
Shuning uchun (1.5) shart bajarilmaydigan syuqliklar   nonyuton   suyuqliklar   deb
ataladi.   Bunday  suyuqliklar	  haqida     5-bobda     ba’zi   ma’lumotlar   berilgan.
Yuqori aniqlikdagi normal temperatura va bosimda havoga o‘xshash gazlarning
qovushoqligi faqatgina temperaturaga bog‘liq bo‘ladi.
1.2 –rasm.   Suyuqlik
zarrachasi deformatsiyalanishining  sxematik tasviri.
Havo   uchun   qovushoqlik   temperatura   oshishi   bilan  	
T0.76   qonuniyat   bo‘yicha
oshib   boradi.   1.1–jadvalda   havo   uchun   qovushoqlikning   o‘ziga   xos   qiymatlari
keltirilgan.   Suvga   o‘xshash   suyuqliklarda   qovushoqlik   bosimdan   kuchsiz
bog‘langan   bo‘ladi,   ammo   temperaturaning   o‘zgarishi   bilan   keskin   o‘zgaradi.
Gazlardan   farqli   ravishda   suyuqliklarning   qovushoqligi   temperaturaning   oshishi
bilan keskin kamayadi. Bunga misol sifatida suvning qovushoqlik qiymatlari 1.2–
jadvalda   keltirilgan.   Temperaturaning   oshishi   bilan   qovushoqlikning   kamayishi
barcha   suyuqliklarga   xos.   Ammo   katta   bosimlarda   bosimning   oshishi   bilan
suyuqlikning   qovushoqligi   tez   oshadi.   Bu   hodisa   faollashuv   energiyasining o‘shishi   va   relaksatsiya   vaqtining   mos   kattalashishidan   bog‘liq.   Shuning   uchun,
suyuqlikning qovushoqligi uning turidan, temperaturasidan va bosimidan bog‘liq.
Temperaturasi   o‘zgarishi   kuzatiladigan   oqimlar   uchun   Furye   qonuni
o‘rinlidir,   bunda   issiqlik   ko‘chirishning   lokal   tezligi   temperatura   gradientiga
to‘g‘ri proporsional bo‘ladi, y’ani
˙
Q
i = − k ∂ T
∂ x ,
(1.6)
Bunda   ˙
Q
i -xi   o‘qi yo‘nalishdagi birlik yuzaga mos keluvchi issiqlik uzatish tezligi;
k –   issiqlik   o‘tkazuvchanlik   koeffisiyenti.   Ta’kidlaymizki,   (1.5)   va   (1.6)
munosabatlar   o‘zaro   o‘xshash.   Agar   (1.6)   dagi   plastinkalar   temperaturalarining
qiymati har xil bo‘lsa, u holda (1.6) qonuniyatga ko‘ra suyuqlikda issiqlik uzatishi
ushbu	
˙Q	y=−k∂T
∂y
munosabatga bo‘ysunadi, bu yerda  k  – issiqlik o‘tkazuvchanlik
koeffisiyenti   Vt/m· 0
K bilan o‘lchanadi.   Gazlarning issiqlik o‘tkazuvchanligi, xuddi
qovushoqlikka o‘xshab, temperatura oshishi bilan oshib boradi. Suyuqliklar uchun,
masalan,   suv   uchun,   bosimning   bir   atmosferasida   va   temperaturaning   0 0
C   dan
100 0
C   oralig‘ida   issiqlik   o‘tkazuvchanlik   juda   ham   kam   o‘zgaradi.   Havo   va
suvning   o‘ziga   xos   issiqlik   o‘tkazuvchanligi   qiymatlari   1.1–   va   1.2–jadvallarda
keltirilgan.
Qovushoqlik   va   temperatura   kelgusida   o‘rganiladigan   impuls   va   energiya
tenglamalariga   kiradi.   Bu   parametrlardan   tashqari   kinematik   qovushoqlik   va
issiqlik diffuziyasi   tushunchalarini ham   kiritish zarur. Bular mos ravishda quyidagi
munosabatlardan aniqlanadi:
γ = μ / ρ  va 	
α=	k/(ρCp) ,
bunda  	
C	p –   o‘zgarmas   bosimdagi   solishtirma   issiqlik   sig‘imi.  	γ   va  	α   ning
qiymatlari   SI   birliklar   sistemasida   m 2
/s   (bunda   s   –   sekund)   bilan   o‘lchanadi
(bundan   tashqari   bu   sistemaga   kirmagan   sm 2
/s   -   stoks   (St)   birlik   ham
ishlatiladi:   1   St   =   0,0001   m 2
/s;   bu   birlik   ingliz   olimi   G.Dj.Stoks   nomiga qo‘yilgan)   va   ular   harakat   miqdori   va   issiqlikka   mos   kelib ,   diffuziyani
ifodalaydi.   Gazlar   uchun   xuddi   havodagi   kabi  γ   va  	α   lar   temperaturaning
oshishi   bilan   oshib   boradi   (1.1–jadvalga   qarang).   Suyuqliklarda   esa
temperaturaning   oshishi   bilan   kinematik   qovushoqlik   tez   pasayadi,   issiqlik
diffuziyasi esa juda sekin oshib boradi.
Ko‘p   hollarda   suyuqlikni   siqilmaydigan   deb   hisoblash   mumkin.   Aynan
ana   shunday   hollarda   dinamik   qovushoqlik   muhim   ahamiyatga   ega   bo‘ladi.
Ba’zu   suyuqlik   va   gazlar   uchun   t   =   20 0
C   temperaturada   dinamik   (	
μ )   va
kinematik (	
γ ) qovushoqliklarning qiymatlarini 1.6–jadvalda  keltiramiz.
Qovushoqlik   suyuqliklarning   fizik   xossalari   va   temperaturasiga   bog‘liq
holda   o‘zgaradi.   Masalan,   suv   uchun   1.7–jadvalda   dinamik   va   1.8–   jadvalda
kinematik   qovushoqlik   koeffisiyentlarining   temperaturaga   bog‘liq o‘zgarishlari
keltirilgan.
Eslatib   o‘tamizki,   gazlarning   dinamik   qovushoqligi   berilgan
temperaturada bosimga bog‘liq emas, kinematik qovushoqlik esa mos ravishda
zichlikka teskari proporsional.
Mineral   yog‘larda   bosimning   atmosfera   qiymatidan   40   MPa   gacha
o‘zgarishida   kinematik   qovushoqlik   t =80 0
C   da   2   marta   va   t =40 0
C   da   3   marta
ortadi. Suvda bosimning qovushoqlikka ta’sir darajasi kichik.
1.6 –jadval.   Ba’zi   suyuqlik   va   gazlar   uchun   t   =20 0
C
temperaturada ( μ
) va  ( γ
)    larning qiymatlari.
Suyuqlik   va   gazlar (	
μ ),   g/(sms)	 (	γ ),   sm 2
/s
Suv 0,01 0,01
Havo 0,00018 0,15
Spirt 0,018 0,022
Gliserin 8,5 6,8
Simob 0,0156 0,0012
1.6 –jadval.   Suv   dinamik   qovushoqligining   temperaturaga
bog‘liq holda o‘zgarishi.
t ,   0
C	
0	5 10 15 20 30
μ
,   mPa * s 1,78 1,52 1,31 1,14 1,01 0,80 t ,   0
C   40 50 60 70 80 90
μ
,   mPa * s 0,66 0,55 0,47 0,41 0,36
0,32
1.7 –jadval.   Suv   kinematik   qovushoqligining   temperaturaga
bog‘liq holda o‘zgarishi.
t ,   0
C0	1	2	3	4	5	6	7	8
γ
  * 10 - 6  
,   m 2
/s 1,79 1,73 1,67 1,62 1,57 1,52 1,47 1,43 1,39
t ,   0
C	
9 10 11 12 13 14 15 16 17 18	
γ
  * 10 - 6  
,   m 2
/s 1,35 1,31 1,27 1,24 1,21 1,18 1,15 1,12 1,19 1,06
t ,   0
C 20 25 30 35 40 45 50 60 70 90 100	
γ
  * 10 - 6  
,   m 2
/s 1,01 0,90 0,81 0,72 0,66 0,60 0,55 0,48 0,41 0,31 0,28
Suyuqliklarning   qovushoqligi   har   xil   viskozimetrlar   va   qurilmalar
yordamida o‘lchanadi.
Qovushoq suyuqliklarning o’rganilishi.
Qovushoq   suyuqliklarning   harakati   haqidagi   bilimlar   asosini   1821   yilda   fransuz
olimi   Lui   Mari   Anre   Navye   (1785-1836)   boshlab   berdi   va   u   ingliz   olimi
Dj.G.Stoks   (1819-1903)   tomonidan   1845   yilda   yakuniy   holga   keltirildi,   bunda   u
kuchlanishning  deformatsiya  tezligidan  chiziqli  bog‘liqligini  asoslab   berdi   hamda
qovushoq   suyuqlikning   fazoviy   harakat   tenglamasini   yakuniy   shaklga   keltirdi
(keyinchalik bu tenglama NavyeStoks tenglamasi deb nom oldi). 1846 yilda Stoks
quvur   va   kanallarda   qarshilikni   nazariy   va   amaliy   tadqiq   qilishning   nazariy
yechimini   berdi.   Franzsuz   vrachi   va   tadqiqotchisi   J.Puazeyl   (1799-1869)   juda
kichik   diametrli   quvurlarda   (kapilyarlarda)   qovushoq   suyuqlikning   harakatini
eksperimental   tadqiq   qilib,   1840-1842   yillarda   tomirlarda   qonning   harakatini
o‘rgandi.   Suyuqlikning   uyurmali   harakati   haqidagi   bilimlarning   yaratuvchisi   deb
1858   yilda   ideal   suyuqlikning   uyurmali   harakati   haqidagi   asosiy   teoremalarni
yaratgan   nemis   olimi   G.Gelmgolts   (1821-1894)ni   bilishadilar.   Uyurmalar
nazariyasi   meteorologiya,   samolyot   qanoti   nazariyasi,   propeller   va   kema   vinti nazariyasining rivojida juda katta ahamiyat kasb etdi. Bularning barchasi suyuqlik
va   gaz   mexanikasi   fanining   zamonaviy   shakliga   zamin   yaratdi.   Rossiyada   ham
muhim ilmiy ishlar amalga oshirildi, xususan, 1791 yilda A.Kolmakov tomonidan
gidravlikaga   oid   birinchi   qo‘llanma   chop   etildi;   I.S.Gromeka   (1851-1889)   -
suyuqlikning uyurmali harakati tenglamasini, 1881 yilda «Siqilmaydigan suyuqlik
harakatining ba’zi hollari» mavzuli ishida suyuqlik harakati tenglamasining yangi
shaklini   taklif   etdi;   1883   yili   N.P.Petrov   (1836-1920)   moylash   (smazka)
gidrodinamik   nazariyasini   yaratdi;   1898   yili   «rus   aviatsiyasining   otasi»
N.E.Jukovskiy (1847-1921) quvurlarda gidravlik zarba nazariyasini yaratib, suyuq
elementning uyurmali va deformatsion harakatini tahlil qilib va bularga doir kitob
nashr etib, gidrodinamikaga salmoqli hissa qo‘shdi. Keyinchalik ularning ishlarini
S.A.Chapligin (1869-1942), 11 K.E.Siolkovskiy (1852-1935), A.A.Fridman (1888-
1925)   kabi   yetuk   olimlar   davom   ettirib,   gidrodinamikaning   yangi   yo‘nalishlari
rivojiga   o‘zlarining   muhim   hissalarini   qo‘shishdilar.   Shu   va   ulardan   keyingi
olimlardan   Veysbax   va   Prandtlning   ilmiy   ishlarida   suyuqlik   va   gaz   mexanikasi
fani,   xususan,   gidravlikada   yaratilgan   nazariy   tadqiqotlarni   amaliy   va
eksperimental ishlar bilan bog‘lash imkoniyati tug‘ildi. Bazen, Puazeyl, Reynolds,
Frud,   Stoks   va   boshqa   olimlarning   ilmiy   tadqiqodlari   esa   real   (qovushoq)
suyuqliklar   dinamikasi   haqidagi   bilimlarni   rivojlantirdi.   Navye-Stoksning
differensial tenglamasi real suyuqliklar harakatini tashqi shartlardan bog‘liq holda
shu   suyuqlik   parametrlarining   funksiyasi   sifatida   tavsiflash   imkonini   berdi.
Umumlashtirib   aytganda,   bu   olimlarning   ilmiy   izlanishlari   asosan   oqimning
turbulentligini, qovushoq suyuqliklar harakatiga qarshilikning umumiy qonunlarini
o‘rnatish,   suyuqliklarning   quvurlarda,   kanallarda   va   oqova   novlarda   harakatini
tadqiq qilishga bag‘ishlangan. Bundan tashqari ular asosiy e’tiborlarini o‘lchov va
o‘xshashlik   nazariyasini   yaratishga   va   laboratoriya   eksperimentlarini   o‘tkazishga
qaratdilar.   XIX   asr   oxirlariga   kelib   gidromexanika   bilan   bir   qatorda   gazlar
mexanikasi ham keng rivojlandi. Bunga I.Nyuton va P.Laplas ishlari asos bo‘lgan
bo‘lsa,   keyinchalik   bir   qator   olim   va   muhandislarning   ishlari   bug‘   turbinalari,
havoda uchuvchi ob’yektlar, qanot profili sohalarining rivojini belgilab berdi. Suyuqliklardagi ishqalanish u с hun Nyuton qonuni. Qovushoqlik
Qovushoqlik hodisasi suyuqliklarning harakati vaqtida yuzaga keladi va ha -
ra kat lanayotgan   zarra с ha   harakatiga   qarshilik   sifatida   namoyon   bo`ladi.   Bu
qarshilikni   yengish   u с hun   ma'lum   miqdorda   ku с h   sarflash   kerak   bo`lib,
qovushoqlik qan с ha ku с hli bo`lsa, sarflash kerak bo`lgan ku с h ham shun с ha ko`p
bo`ladi.   Qo vu shoq lik   darajasini   qovushoqlik   koeffisienti   deb   ataluv с hi   kattalik
bilan   ifodalanadi   va   u   ikki   xil   koeffisiyent   orqali   aniqlanadi   hamda   aniqlanish
usuliga qarab dinamik va kinematik qovushoqlik koeffisiyentlariga bo`linadi.
Dinamik   qovushoqlik   koeffisient.   Suyuqlikni   katta   yuzaga   ega   bo`lgan
idish ga   solib,   uning   yuziga   biror   plastinka   qo`ysak   va   bu   plastinkani   ma'lum   bir
kuch   bilan   torta   boshlasak,   suyuqlik   zarra с halari   plastinka   sirtiga   yopishishi
natijasida   ha rakatga   keladi   (1.2-rasm).   Agar   plastinkaning   qo`yilgan   F   ku с h
ta'sirida   olgan   tezligi   U   bo`lsa,   u   bilan   yonma-yon   turgan   zarra с halar   ham   U
tezlikka   ega   bo`ladi.   Idishning   pastki   devori   harakatga   kelmagani   sababli   uning
sirtidagi   zarra с halar   ha ra kat   qilmaydi.   Shunday   qilib,   suyuqlikning   qalinligi
bo`yi с ha xayolan bir qancha yu pqa qatlamlar bor deb faraz qilsak, har bir qatlamda
zarrachalar   tezligi   har   xil   bo` lib,   u   plastinkadan   pastki   devorga   tomon   kamayib
boradi.   Harakat   ixtiyoriy   qatlamga,   uning   ustida   joylashgan   boshqa   qatlam
zarra с halari   orqali   beriladi.   Bu   ha ra kat   suyuqlik   qatlamlarining
deformatsiyalanishiga   olib   keladi.   Agar   suyuqlik   ichida   pastki   sirti   idishning
harakatsiz devoridan y
1  masofada, ustki sirti esa y
2  masofada bo`lgan qatlamni ko`z
oldimizga keltirsak, yuqorida aytilgan sabablarga asosan uning pastki sirtida tezlik
u
1     yuqorigi   sirtida   esa   u
2   bo’ladi.   Shunday   qilib,   olin gan   qatlamning   qalinligiΔy	=	y2−	y1
  bo`yicha   suyuqlik   tezligi   (u
2   -   u
1 )   =   Δu   miqdorga   o`zgaradi,   ya'ni
qatlamning   yuqorigi   sirti   pastki   sirtiga   nisbatan   siljib   qoladi   va   qatlam   2-rasmda
ko`rsatilgandek   deformatsiyalanadi.   Siljish   bur с hagini   α   deb   belgilasak,   siljish
kattaligi  
tg	α=	Δu
Δy   bo`ladi.   Qatlam   qalinligini   cheksiz   ki с hraytirib   differensial belgilashga o`tsak, u holda yuqoridagi nisbat tezlik gradienti  (
du
dy	)  ni beradi. Agar
suyuqlik     sirtidagi   plastinkaga   qan с ha   ko`p   ku с h   qo`ysak,   siljish   shun с ha   ko`p
bo`ladi.   Bu   narsa   qo`yilgan   ku с h   bilan   tezlik   gradienti   orasida   qandaydir
bog`lanish mavjudligini ko`rsatadi.
2- rasm. Qovushoqlik tushun с hasiga doir chizma
Shunday   qilib,   suyuqliklardagi   ichki   ishqalanish   kuchi   tezlik   gradientiga
bog` liq ekanligini tushunish mumkin.
1686 y. I. Nyuton ana shu bog`lanishni chiziqli bog`lanishdan iborat  degan
gipotezani oldinga surdi. Bu gipotezaga asosan suyuqlikning ikki harakatlanuvchi
qatlamlari orasidagi ishqalanish kuchi F qatlamlarning tegib turgan sirti (S) ga va
tezlik gradientiga to`g`ri proporsional, ya'ni:
                                                	
F=±	μS	du
dy                                                          (1.13)
Proporsionallik   koeffisiyenti   μ   qovushoqlik   dinamik   koeffisienti   deb   qabul
qilingan.   Nyuton   gipotezasi   keyinchalik   N.   P.   Petrov   tomonidan   nazariy   asoslab
berildi.   Albatta,   hisoblash   ishlarini   osonlashtirish   uchun   ishqalanish   kuchining
birlik   yuzaga   to`g`ri   kelgan   miqdori   yoki   gidravlikada   urinma   zo`riqish
(ishqalanish   kuchidan   zo`riqish)   deb   atalgan   miqdorga   o`tish   zarur   bo`ladi.   Bu
miqdorni grekcha  τ  harfi bilan belgilanadi:                                              τ=	F
S=±	μdu
dy                                                        (1.14)
bu   yerda   musbat   va   manfiy   ishora   tezlik   gradientining   yo`nalishiga   qarab   tanlab
olinadi.
Prof.   K.Sh.   Latipovning   ishlarida   urinma   zo`riqish   ikki   tashkil   etuv с hining
yig`indisidan iborat deb qarash zarurligi ko`rsatildi:
                                  	
lp=	μdu
dy	−∫	λp(1−	ϕ2)udy	+B                                            (1.14a)
bu yerda 	
λp=(1−ϕ2)  – bir qavatdan ikkinchi qavatga molekulalarning o`tishini bil -
di ruvchi koeffisi у entdir.
(1.14)   formuladan   ko`rinadiki,   ishqalanish   kuchidan   zo`riqish   tezlik
gradientiga   (yoki   umumiyroq   qilib   aytganda   tezlikning   normal   bo`yicha   hosilasi)
ga to` g` ri proporsionaldir.
Qovushoqlik  koeffisiyentining birligi SI da quyidagicha:	
[μ]=	[τ]	
[du	]=	N.s	
m2
SGS sistemasida esa 	
dina	.s	
m2  bilan o`l с hanadi. Bu birlik Puaz (PZ) deb ham ataladi.
Koeffisiyent   juda  kichik  bo`lganda   santipuaz  (spz)  va  millipuaz  (mpz)   larda  ham
o`lchanishi mumkin.
Kinematik   qovushoqlik   koeffisiyent.   Gidravlikadagi   ko`pgina   hisoblash
ishlarida 	
μ  ning 	ρ ga nisbati bilan ifodalanuvchi va kinematik qovushoqlik koef fi -
siyen ti deb ataluvchi  miqdordan foydalanish qulaydir. Bu miqdor  grekcha   υ   harfi
bilan belgilanadi:
                                                    	
υ=	μ
ρ                                                              (1.15) υ   ning SI dagi birligi  m2
s , SGS sistemasida  	
sm	2
s   yoki stoks (st) bilan ifodalanadi.
Spravochniklarda va texnik   adabiyotda uning kichik o`lchovlari ham (santistoks -
sst) uchraydi. 1 m 2
/s = 10 4
 st = 10 6
 sst.
Qovushoqlik koeffisiyentini aniqlash uchun viskozimetr deb ataluvchi asbob
qo`llaniladi. Suvga nisbatan yopishqoqligi katta bo`lgan suyuqliklar uchun Engler
viskozimetri   qo`llaniladi   (1.3-rasm).   U   birining   ichiga   ikkinchisi   joylashgan   1,   2
ikki idishdan iborat bo`lib, ular orasidagi bo`shliq, suv bilan to`ldiriladi. Ichki idish
2   ning   sferik   tubiga   diametri   3   mm   li   naycha   kavsharlangan,   u   tiqin   5   bilan
berkitilgan  bo`ladi.
I с hki     idishga     tekshirilayotgan suyuqlik quyilib, uning temperaturasi ikki
idish   oralig`idagi   suvni   qizdirish   yo`li   bilan   zarur   bo`lgan   temperaturaga с ha
yetkaziladi.   Tekshirilayotgan   suyuqlik   temperaturasi   termometr   6   yordamida
o`lchab   turiladi.   Suyuqlik   zarur   temperatura   t`   ga с ha   qizigandan   so`ng   tiqin
ochiladi   va   sekundomer   yordamida   200   sm 3
  suyuqlik   3   oqib   chiqqan   vaqt
belgilanadi.   Xuddi   shunday   tajriba   t   =   20°C   da   distillangan   suv   bilan   ham
o`tkaziladi. Tekshirilayotgan suyuqlikning t = 20°C dan oqib chiqqan vaqtlarining
nisbati qovushoq likning shartli graduslari yoki Engler graduslarini bildiradi:	
0E=	Тsuyuqlik	t	
Tsuv	.t=200C
.
Engler gradusidan m 2
/s ga o`tish uchun Ubbelode formulasi qo`llaniladi:	
υ=(0,0731	0E−	0,0631
0E	)10	−4
      (1.16) 1.3-rasm. Engler viskozimetri.
Qovushoqlikni   aniqlash   uchun   kapillyar   viskozimetr,   rotasion   viskozimetr,
stoks viskozimetri va boshqa turli viskozimetrlar ham qo`llaniladi.
Qovushoqlik   suyuqliklarning   turiga,   temperaturasiga   va   bosimiga   bog`liq.
Jadvallarda   har   xil   suyuqliklarning   qovushoqlik   miqdori   keltirilgan.   Temperatura
or tishi   bilan   tomchilanuv с hi   suyuqliklarning   qovushoqligi   kamayadi,   gazlarning
qovushoqligi   ortadi.   Suyuqliklar   qovushoqligining   temperaturaga   bog`liqligini
umu miy tenglama bilan ifodalab bo`lmaydi.
Har   xil   hisoblash   ishlari   bajarilganda,   ko`pin с ha,   quyidagi   formulalardan
foydalaniladi.
Havo uchun
                     υ−(0,132	+0,000918	t+0,00000066	t2).10	−4  m 2
/s                            (1.17)
Suv uchun
                             	
υt=	0,0177	
1+0,0337	t+0,000221	t2.10	−4m2
s                                       (1.18) Gidroyuritmalarda qo`llanuvchi turli mineral moylar uchun temperatura 30° С   dan
150° С  gacha (°E 10 gacha) bo`lganda
                                               υt=	υ50(
50
t	)
n                                                        (1.19)
Bu yerda  υ
t , υ
50  – tegishli temperaturada va 50° С  da  kinematik qovushoqlik koef fi -
si enti;   t   -   temperatura,   ° С   da;   n   -   daraja   ko`rsatkichi;   uning   miqdori   quyidagi
jadvalda °E
50  ning turli miqdorlari uchun keltirilgan:
3- j a d v a l
°Е
50 1.2 1,5 1.8 2 3 4 5 6 7 8 9 10
П 1,39 1,59 1,72 1,79 1,99 2,13 2,24 2,32 2,42 2,49 2,52 2,56
Turli   suyuqliklarning   qovushoqligi   boshlang ` ich   qovushoqlik   va   tempera tu -
rasi ga   qarab   turlicha   o ` zgaradi .   Ko ` p с hilik   suyuqliklarning   qovushoqligi   bo sim
ko ` tarilishi   bilan   ortadi .  Mineral   moylarning   qovushoqligi   bosimning  0-50  MN / m 2
che garasida   taxminan   chiziqli   o ` zgaradi   va   quyidagi   formula   bilan   hisoblanadi :
                                              	
υp=	υ0(1+kpp),                                                     (1.20)
bu   yerda   υ
p   va  υ
0  –  tegishli   bosimda   va   atmosfera   bosimida   kinematik   qovushoq lik
koeffisi у enti ,  p  –  qovushoqlik   o ` lchangan   bosim ,  MN / m 2
; 	
kp  –  eksperimental   ko ef -
fis у ient ,  uning   miqdori   gidroyuritmalarni   hisoblashda   yuqorida   aytilgan   chegarada
0,03  ga   teng   deb   qabul   qilinadi .
.. Xulosa .
Bu   kurs   ishini   yozish   jarayonida   men   suyuqliklar   haqida   bilim   darajam
anchagina   sayoz   ekanligini   anglab   yetdim ,   hamda   bu   bilimlarimni   anchagina
mustahkamlab   oldim .   Suyuqliklarning   qanday   turlari   borligi   haqida ,   plastik -
qovushoq   suyuqliklar   haqida   anchagina   bilimlarimni   o ’ stirdim   bu   kurs   ishini
bajarish   jarayonida .   Qovushoq   suyuqlik   deganda   o ’ zi   nimani   tushunishimiz   kerak ,
plastik -   qovushoq   suyuqlik   deganda   nimani   tushunishimiz   kerakligi   haqida   bilib
olamiz .   Buni   kurs   ishining   mundarijasida   ham   yaqqol   ko ’ rishimiz   mumkin .   Men
bu   kurs   ishida   quyidagi   bo ’ limlardagi   tushunchalarni   qo ’ ldan   kelgancha   ochib
berishga   harakat   qildim :
 Suyuqliklar haqida umumiy tushuncha.
 Qovushoqlik haqida umumiy tushuncha.
 Qovushoq suyuqliklarning o’rganilishi.
 Suyuqliklardagi ishqalanish u с hun Nyuton qonuni. Qovushoqlik.
 Bir   qovushoq-plastik   suyuqlikni   ikkinchisi   orqali   quvurda   siqib   chiqarilish
haqidagi masalani yechish .
Bu kurs ishini bajarish jarayonida bilim darajam anchagina oshdi. Asosan plastik-
qovushoq suyuqliklar haqida yaxshigina tushunchaga ega bo’ldim. Foydalanilgan adabiyotlar ro’yxati.

Mavzu : Bir qovushoq-plastik suyuqlikni ikkinchisi orqali quvurda siqib chiqarilish haqidagi masalani yechish.

Mundarija. I. Kirish. II. Asosiy qism. II.1 Suyuqliklar haqida umumiy tushuncha. II.2 Qovushoqlik haqida umumiy tushuncha. II.3 Qovushoq suyuqliklarning o’rganilishi. II.4 Suyuqliklardagi ishqalanish u с hun Nyuton qonuni. Qovushoqlik. II.5 Bir qovushoq-plastik suyuqlikni ikkinchisi orqali quvurda siqib chiqarilish haqidagi masalani yechish. III. Xulosa. IV. Adabiyotlar ro’yxati.

Kirish Biz bilamizki suyuqliklar tushunchasi juda ham keng tushuncha hisoblanadi. Biz bu kurs ishi bilan tanishib chiqish jarayonida suyuqliklar haqida ma’lum bir ma’lumotlarga ega bo’lgan holda plastik-qovushoq suyuqliklar haqida batafsilroq ma’lumotga ega bo’lamiz. Qovushoq suyuqlik deganda o’zi nimani tushunishimiz kerak, plastik- qovushoq suyuqlik deganda nimani tushunishimiz kerakligi haqida bilib olamiz. Buni kurs ishining mundarijasida ham yaqqol ko’rishimiz mumkin. Ya’ni quyidagilar:  Suyuqliklar haqida umumiy tushuncha.  Qovushoqlik haqida umumiy tushuncha.  Qovushoq suyuqliklarning o’rganilishi.  Suyuqliklardagi ishqalanish u с hun Nyuton qonuni. Qovushoqlik.  Bir qovushoq-plastik suyuqlikni ikkinchisi orqali quvurda siqib chiqarilish haqidagi masalani yechish kabi bo’limlarni ko’rib chiqamiz.

Suyuqliklar haqida umumiy tushuncha. Suyuqlik deb ikkita alohida xususiyatga ega bo‘lgan fizik jismga aytiladi: yetarlicha kichik kuch ta’sirida ham o‘z hajmini keskin o‘zgartiruvchan va oquvchan, yengil qo‘zg‘aluvchan. Boshqacha aytganda, suyuqliklar – bu molekulalari betartib joylashgan, vaqti-vaqti bilan bir muvozanat holatdan boshqasiga sakrab o‘tib turadigan moddalar. Suyuqlikning eng muhim mexanik xarakteristikalari bu uning zichligi, solishtirma og‘irligi va qovushoqligi. Suyuqliklar ikki ko‘rinishda bo‘ladi: tomchili suyuqliklar; gazsimon suyuqliklar. Tomchili suyuqliklar odatdagi umumiy suyuqlik deb ataluvchi tushuncha bilan ifodalanuvchi suv, neft, kerosin, yog‘ va hokazo moddalar. Gazsimon suyuqliklar esa odatdagi gazsimon moddalar: havo, kislorod, azot, propan va hokazo. Suyuqlik va gazlarning siljishga qarshilik ko‘rsatish xossasi qovushoqlik deb ataladi. Hamma suyuqliklar qovushoqlik (siljish tezligiga proporsional bo‘lgan ishqalanish kuchlanishiga ega Nyuton suyuqligi) xususiyatiga ega. Suyuqlik va gaz mexanikasida «suyuqlik» tushunchasi kengroq ma’noda ishlatiladi. Tajribalar shuni ko‘rsatadiki, tovush tezligiga yaqin, lekin undan pastroq tezliklarda gazlar o‘zini siqilmaydigan suyuqlikdek tutadi, tomchili suyuqliklar (masalan, suv) esa katta bosimlarda o‘zini siqiluvchan suyuqlikdek tutadi. Shuning uchun suyuqlik deganda kam siqiluvchan tomchili suyuqliklarni va osongina siqiluvchan suyuqliklar (gazlar)ni tuchunishga kelishib olingan. Suyuqlik deb ikkita alohida xususiyatga ega bo‘lgan fizik jismga aytiladi: yetarlicha kishik kuch ta’sirida ham o‘z hajmini keskin o‘zgartiruvchan va oquvchan, yengil qo‘zg‘aluvchan. Boshqacha aytganda, suyuqliklar – bu molekulalari betartib joylashgan, vaqti-vaqti bilan bir muvozanat holatdan boshqasiga sakrab o‘tib turadigan moddalar. Suyuqlikning eng muhim mexanik xarakteristikalari bu uning zichligi, solishtirma og‘irligi va qovushoqligi. Suyuqliklar ikki ko‘rinishda bo‘ladi: tomchili suyuqliklar; gazsimon suyuqliklar. Tomchili suyuqliklar odatdagi umumiy suyuqlik deb ataluvchi tushuncha bilan ifodalanuvchi suv, neft, kerosin, yog‘ va hokazo moddalar. Gazsimon suyuqliklar esa odatdagi gazsimon moddalar: havo, kislorod, azot, propan va hokazo. Suyuqlik va gaz mexanikasida «suyuqlik» tushunchasi kengroq ma’noda

ishlatiladi. Tajribalar shuni ko‘rsatadiki, tovush tezligiga yaqin, lekin undan pastroq tezliklarda gazlar o‘zini siqilmaydigan suyuqlikdek tutadi, tomchili suyuqliklar (masalan, suv) esa katta bosimlarda o‘zini siqiluvchan suyuqlikdek tutadi. Shuning uchun suyuqlik deganda kam siqiluvchan tomchili suyuqliklarni va osongina siqiluvchan suyuqliklar (gazlar)ni tuchunishga kelishib olingan. Yuqorida ta’kidlaganimizdek, suyuqlik deb tomchili suyuqliklarni, gazlar va plazmalarni qabul qilgan holda, ularning qattiq jismlardan farq qiluvchi muhim jihati – bu ularning oquchanligini e’tiborga olib, suyuqlik va gaz mexanikasida suyuqliklar modellari quyidagicha klassifikatsiyalanadi: siqiluvchan yoki siqilmaydigan suyuqlik modeli; ideal yoki qovushoq suyuqlik modeli. Ideal suyuqlik deb absolyut qovushoqmas, uzilish va siljish qarshiligiga umuman qarshilik ko‘rsatmaydigan (ichki ishqalanishga ega bo‘lmagan) suyuqlikni hayolan tushunamiz. Bu barcha asosiy xususiyatlarini o‘zida aks ettiruvchi real suyuqlik modeli deb qabul qilingan bo‘lib, unda suyuqlikning siqiluvchanlik yoki siqilmaslik xossasini e’tiborga olish mumkin. Bu model yordamida, masalan, suyri jismli suyuqlik oqimidagi tezliklar taqsimoti va bosimni aniqlash mumkin, ammo bu model suyuqlikning qovushoqligi ta’sirini va ayniqsa qarshilik kuchlarini aniqlash imkonini bermaydi . Qovushoq suyuqlik modeli esa siqiluvchan yoki siqilmaydigan real suyuqlik modelidir. Suyuqlikning qovushoqligini e’tiborga olish uning oqimini tavsiflovchi differensial tenglamalarni ancha murakkablashtiradi. Qovushoqlik haqida umumiy tushuncha. Qovushoqlik. Harakatlanayotgan suyuqlikdagi siljish kuchlarining miqdori dinamik qovushoqlik tushunchasiga olib keladi. Suyuqlikning qovushoqligi deb uning zarrachasi ko‘chishiga qarshilik ko‘rsatish xossasiga aytiladi. Molekulalarning o‘zaro ta’sirlashishi qovushoqlikning fizik sababidir. Suyuqlik tomchilari va gazlarning molekulyar tuzilishi farqli bo‘lganligi sababli ularning qovushoqlik tabiati ham farqli bo‘ladi. Suyuqliklarda qovushoqlik – bu uning molekulalari orasidagi ichki ishqalanish kuchining, gazlarda esa molekulalarning xaotik harakati natijasidagi ularning o‘zaro ta’sirlashishining paydo bo‘lishidir. Shuning uchun gazlarda temperaturaning oshishi bilan molekulalar harakati faollashadi, bu esa o‘z navbatida