logo

Pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar

Yuklangan vaqt:

08.08.2023

Ko'chirishlar soni:

0

Hajmi:

53.109375 KB
Pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar
Reja:
1. Pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar
2. Pulsatsiyalanuvchi yulduzlarning boshqa tiplari
3. Yulduzlarning pulsatsiyalanish nazariyasi
4. Pulsatsiyalanuvchi yulduzlar uchun davr – yorqinlik diagramasi 1.   Pulsatsiyalanuvchi   o’zgaruvchan   yulduzlar.   Pulsatsiyalanuvchi
o’zgaruvchan   yulduzlar   yorqinligini   bir   tekis  o’zgarishi   bilan   xarakterlanadi
( 2-Rasm ).
Ko’pchilik   hollarda   aytish   mumkinki,   yorqinlikni   o’zgarishi   yulduzlarning
pulsatsiyasi   bilan   bog’liq.   Yulduz   siqilganda   uning   o’lchamlari   kamayadi,
temperaturasi   oshadi   va   yorqinligi   oshadi,   kengayishda   esa   aksincha
yorqinligi   kamayadi.   Yorqinligini   o’zgarish   davri   sutkaning   bir   necha
ulushidan   (RR   Lira,   δ-qalqon   va   katta   itning   β-si   yulduzlari)   o’nlab   sutka
(sefeidalar,   RV   savr   yulduzlari)   va   yuzlab   (Mira   naxang   (kit)   yulduzi)
sutkagacha   bo’ladi.   Ba’zi   yulduzlar   uchun   yorqinlikni   o’zgarish   davri   soat
mexanizmi   aniqligigacha   ushlanadi.   Pulsatsiyalanish   natijasida   ba’zi
yulduzlarning   radial   o’lchami   juda   katta   bo’lishi   mumkin.   Masalan,
sefeidalarniki   2-3   quyosh   radiusigacha   o’zgarishi   mumkin.   Sefeidalar   o’ta
qizil gigant yulduzlaridir, RR Lira yulduzining radiusi (7,2±0,9)R
ʘ  bo’lsa, δ
ser
– (53±2)R
ʘ  ga tengdir.  Rasm-2. CF Kassiopeya sefeidasining yorqinligini o’zgarish 
egri chizig’i. Absissa o’qida davr ulushidagi maksimumdan 
boshlab (faza) hisoblanuvchi vaqt ko’rsatilgan. Davr P=4,88 
sutka, m
V  – vizual yulduz kattaligi               
2.   Pulsatsiyalanuvchi   yulduzlarni   boshqa   tiplari.     Pulsatsiyalanuvchi
yulduzlarni   boshqa   tiplarini   qiziqarlisi   β   Sefey   (Katta   itning   β-si)
ko’rinishidagi   yulduzlar   sanaladi.   Bunday   yulduzlar   B   spektral   sinfidagi
barvaqt   gigant   yulduzlariga   taalluqlidir.   Gersshprung-Rassel   diagrammasida
bunday yulduzlar guruhi asosiy ketma-ketlikdan o’ngda yuqorida joylashgan
bo’ladi.   Yorqinlik   egriligi   xarakteriga   ko’ra   bunday   yulduzlar   RR   Lira
o’zgaruvchan   yulduzlarini   eslatib,   undan   farqli   ko’rinma   yulduz   kattaligini
kichik o’zgarishlari 0,2 m
  bilan farq qiladi. O’zgarish davri 3 dan 6 soatgacha
bo’lib, egriligini xarakteri bilan sefeidalarni eslatadi. Bunday yulduzlar nuriy
tezliklarini   o’zgarish   chiziqlari   ko’p   hollarda   faza,   amplituda   va   forma
jihatdan o’zgaruvchan bo’ladi.
Yorqinligini   to’g’ri   o’zgaruvchan   pulsatsiyalanuvchi   yulduzlardan
tashqari   yana   shunday   yulduzlar   guruhi   ham   mavjudki,   ularni   yarqirashi O’ZGARUVCHAN YULDUZLAR
Tutiluvchi o’zgaruvchan 
yulduzlar Fizik o’zgaruvchan yulduzlar
Pulsatsiyalanuvchi 
o’zgaruvchan yulduzlar Eruptiv o’zgaruvchan 
yulduzlar
Rasm-1.  O’zgaruvchan yulduzlar guruhlari egriligi   xarakteri   o’zgarib   turadi.   Ularning   orasidan   RV   savr   yulduzlari
ajralib   turadi.   Ularning   yorqinligini   o’zgarishida   chuqur   va   kichik
minimumlar   takrorlanishi   kuzatilib   turadi.   Bunday   minimumlar   amplitudasi
0,8   dan   3,5   yulduz   kattaligicha   bo’lib,   davri   30   dan   150   kungacha   bo’ladi.
RV   savr   tipidagi   yulduzlar   F,   G   yoki   K   spektral   sinflariga   mansub   bo’ladi.
Ularning ko’pchiligining spektrlarida maksimumlar epoxasi yaqin davrlarida
yorqin   emission   chiziqlar   kuzatilsa,   minimumlar   epoxasi   yaqinida   titanning
yutilish   polosalari   kuzatiladi.   Bu   shuni   ko’rsatadiki,   RV   savr   tipidagi
yulduzlarni   spektrlarida   issiq   yulduzlar   sinfidagi   va   sovuq   kechki   yulduzlar
belgilari   kuzatiladi.   RV   savr   tipidagi   yulduzlar   sefeidalar   va   boshqa
pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar oralig’idagi zveno yulduzlaridir.
  Sefey tipidagi yulduzlar M spektral sinfiga mansub bo’lgan yulduzlar
bo’lib,   ularga   qizil   noto’g’ri   o’zgaruvchan   yulduzlar   deyiladi.   Ular   gohida
yorqinligini kuchli noto’g’ri o’zgarishi bilan farq qiladi. Bunday o’zgarish bir
necha   10   sutkadan   bir   necha   100   sutkaga   teng   vaqtda   vujudga   keladi.
Gersshprung-Rassel   diagrammasida   yarimnot’g’ri   o’zgaruvchan   yulduzlari
yaqinida   M   klassdagi   yulduzlar   joylashgan   bo’lib,   ularda   yorqinligini
takrorlanishini   aniqlash   mumkin   emas   (noto’g’ri   o’zgaruvchan   yulduzlar).
Bunday   yulduzlardan   pastda   shunday   yulduzlar   joylashgan   bo’ladiki,
ularning   spektridagi   emission   chiziqlari   yorqinligi   katta   vaqt   intervali   bilan
(70 dan 1300 kungacha) katta chegarada (10 m
 gacha) tekis o’zgaradi. Bunday
yulduzlarni   vakili   “omikron”   (  )   yulduzlaridir.   Shuning   uchun   barcha
bunday   sinf   yulduzlariga   katta   davrli   Mira   Naxang   (kit)   tipidagi
o’zgaruvchan   yulduzlari   deyiladi.   Mira   Naxang   (kit)   tipidagi   o’zgaruvchan
yulduzlarini   spektrlarida   hamma   vaqt   vodorod   emission   chiziqlari   borligi
kuzatiladi. Katta  davrli  o’zgaruvchan  yulduzlarni davrini uzunligi  o’rtachasi
atrofida har ikki tomonga 10%-ga tebranadi. Ko’rib   chiqilgan   pulsatsiyalanuvchi   o’zgaruvchan   yulduzlari   davrini
uzunligini   oshib   borishida   bitta   ketma-ketlikni   hosil   qiladi.   Aniqlanishicha
bunday   ketma-ketlikdagi   yulduzlarni   ko’pchiligi   quyidagi   qiymatlarga   ega
bo’lgan davrlarga ega bo’ladi: 0,2 k
 - ga yaqin (RR Lira yulduzlar), 0,5 k
 va 5 k
(Sefeidalar),   15 k
  (W   Sunbula   tipidagi   yulduzlar),   100 k
  (yarim   o’zgaruvchi
yulduzlar)   va   300 k
  (katta   davrli   o’zgaruvchi   yulduzlar).   Bunday   yulduzlarni
barchasi   gigant   yulduzlar   guruhiga,   ya’ni   asosiy   ketma-ketlikdan   o’tgan
yulduzlar   guruhiga   taalluqlidir.   Gersshprung-Rassel   diagrammasida
o’zgaruvchan   yulduzlarni   o’rganishni   ko’rsatishicha   massasi   yetarlicha
bo’lgan yulduzlar diagrammadagi o’zgaruvchanlik polosasini kesib o’tib, ular
o’zgaruvchanlik davrini boshidan o’tkazishi kerak.
3.     PULSATSIYALANISH   NAZARIYASI.       Yuqoridagi   fikirlardan
pulsatiyalanuvchi   yulduzlar   to’g’risida   umumiy   xulosalar   qilamiz.     Biz
o‘ndan   ortiq   almashinuvchi   yulduzlar   turlarini   sanab   o‘tdik   va   ularni
pulsatsiyalanuvchi   yulduzlar   guruhiga   kiritdik.     Mazkur   turlarning     asosiy
tasniflari keltirilgan  2.11-jadvalni  taqdim etamiz.
Tip Davrlarining
chegaralari Spektral   sinfi
o’zgarishi Amplitudalar
-dan -gacha -dan -gacha -dan -gacha
Katta   itning   β
si 0 d ,140 0 d ,2 85 BO ,5 B2,0 0m,02 0m,23
Qalqonning   δ
si 0,042 0,290 A5 F3 0,03 0,37
Tozi   itlarning
α  si 0,580 18,497 B7 A3 0,01 0,18
Karlik
sefeidlar 0,055 0,207 A2 F2 0,3 1,0
RR  lira 0,270 0,9 A F 0,7 1,8
sefeidlar ning   δ 3 50 F K 0,2 2,0 si
Sefeidlar ning
W si 1.3 17 F G 1,0 1,8
Savrning     RV
si 38 140 F K-M 1,0 4,0
Mirida 90 730 M,S N (C) 3 10
Jadvalda pulsatsiya turli yulduzlarda   turlicha ko‘rinishga ega ekanligi
malum,   bu   holat   uning     real     tabiiy   sharoitlari   va     yulduz   ustki   qatlamini
kimyoviy  tarkibiga bog‘liq ravishda bo’ladi.
Ilk marotaba pulsatsiyalanish nazariyasini o‘tgan asrning  oxirida nemis fizigi
Ritter   tomonidan   gravitatsiyalangan   gaz     sharlari   muvozanatiga
bag‘ishlangan   ilmiy   maqolalarining   birida   tilga   olingan.   Keyinchalik   A.A.
Belopolskiy   tomonidan   η   Orel   sefeidasi     nuriy   tezligini   o‘rganishga
bag‘ishlangan     dissertatsiya   himoyasi   davomida   mazkur   gipotezani   uning
opponenti prof. P.A. Umov tilga olgan.
Ammo   pulsatsiyalanishni   matematik   nazariyasi   ingliz   astronomi
A.Eddington tomonidan ancha kechroq 20 asrning  birinchi choragida  ishlab
chiqilgan.     Mazkur   nazariyaga   muvofiq     bosim   va   gravitatsiya   muvozanati
buzilishi   natijasida     asta-sekinlik   bilan   so‘nib   boruvchi   pulsatsion
tebranishlar yuzaga kelishi  g‘oyasi ilgari suriladi. Yulduz vaqti – vaqti bilan
o‘z   hajmini     oshirib,   so‘ng   yana   kamaytirib   turishi     va   buning   oqibatida
muvozanat   bilan   chegaradosh   hududlarda   chegaralanib   turadi.     Yulduz   o‘z
hajmini   oshirganda     uning   radiusi   o’zgaradi   (oshadi)     va   uning   fotosferasi
(shu   bilan   birga   uning   ustida   joylashgan   qobiq   taxoklin   qatlami   ham)   disk
markazida  ancha uzoqlashadi.  Shu vaqtda uning  nuriy tezligi salbiy bo‘lishi
lozim.   Yulduz   hajmini   orttirgandan   so‘ng         ustki   qatlam   shaffoflashib
energiyani   chiqishi   oshadi   bevosita   siqilganda     yulduz   qobig‘i   avvalgi
xolatiga qaytib  nuriy tezliglari pasayadi. Pulsatsiyalanish jarayonida     yulduz     ustki   qobig‘i       qiziydi   va   soviydi,   ya’ni   uning   harorati
ham o‘zgarib turadi. Nurlanib turgan qobiq hajmi hamda uning haroratidagi
o‘zgarishlar     nurlanishdagi   o‘zgarishlarga   olib   keladi.   Pulsatsiyalanish
matematik nazariyasida pulsatsiyalanuvchi yulduz modasi   bog‘lovchi   davri
va   o‘rtacha   zichligi   formulasi   chiqariladi   (2.4)     P√ ρ
  =   yulduz   yorqinligi
doimiysi. 
                   Nurlanish bog‘lanishining   fotosfera   harorati va pulsatsiya   davridan
bog‘liqligini   aniqlash   imkoniyatini   beradi   buni   qay   tarzda   amalga   oshirish
lozimligini   ko‘rsatamiz.     Formulani  quyidagi    ko‘rinishda   ko‘chiramiz   (2.4)
ρ =CP -2
  ,   bunda     C   –   doimiy   pulsatsiyalanish   bo‘ladi.     M   Yulduz   massasi
o‘rtacha   zichlikdagi     hajm   ishlab   chiqarilishiga   tengligi   sababli   M   =
4/3πCR 3
ρ   ega   bo’ladi.     ρ     ni   P   ga     almashtirilishi   uchun   eski   formulani
qo‘llagan holda  quyidagi natijani olamiz
M = 4/3 πCR 3
P 2
 = AR 3
P -2   
 (2.5)
Bu yerda biz qisqatirish uchun yangi  A  doimiylikni kiritdik  A = 4/3 πC . 
M   massasi   statistik   qiyosidan   va   L   yulduzi     nurlanishidan     L   =   αM 3
mutanosibligidan   aniqlanib,     bunda   α   -   muayyan   koeffitsientdir.   (2.5)
formulasini qo‘llagan holda quyidagilarni aniqlaymiz
L = α A 3
R 9
P  - 6
(2.6)
                        Boshqa   tomondan   nurlanish   I   sirtqi   nuriy   πR 2
  yulduzi   diski
maydoni   ishlab   chiqarishiga   teng,   u   esa   o‘z   navbatida   haroratni   to‘rtinchi
darajasiga tengdir. yani   I = αT 4 
 bunda α - ma’lum doimiylik.  Shunday qilib
L   =   π   α   R 2
T 4
(2.7)
(2.6) formula tarkibidan nurlanish logarifmini topamiz:
lg L = lg (α A 3
)+9lgR-6 lgP = B+9lgR – 6lgP   (2.8) formuladan
lg L = lg (π α) + 2lgR - 4 lgT = K+2lgR + 4lgT  ushbu tenglikdan
lgR  ni olib tashlagan holda  quyidagilarga ega bo‘lamiz.
lg L = F + 12/7 lg P + 36/7 lg tT
Bu   holat   davr   va   haroratdan   nurlanish   bog‘liqligi   deb   shunga   aytiladi.     3
jadvaldagi   ma’lumotlarini   qo‘llagan   holda   barcha   pulsatsiyalanuvchi
yulduzlar   uchun   nurlanishning   nazariy   mazmunlarini     aniqlash   mumkin.
Aniqlanishicha   yagona   bog‘liqlik   kuzatishlardan   ma’lum   bo‘ladi.
Pulsatsiyalanuvchi   yulduzlarning   Gersshprung   -   Rassel   diagrammasida
joylashtirilishiga imkoniyat beradi.
Eddington   nazariyasi   kuzatiladigan   hodisani   to‘laligicha   tushuntirib   bera
olmas   edi.   Sababi   tushunmovchiliklardan   biri   quyidagilardan   iborat   edi.
Nurlanish   va   harorat   holatini   bilgan   holda     fotosfera     radiusini     hisoblab
chiqarish   mumkin.   Shu   sababli   fotosfera   radiusi   o‘zgarish   egri   chizig‘ini
chetlashish   egri   chizig‘idan   hisoblab   chiqarishimiz   mumkin.   Boshqa
tomondan   nuriy   tezligi     o‘zgarishi   egri   chizig‘i   bo‘ylab   o‘zgarish   radiusini
yig’indilashrtirish   bilan   bir   qatorda     yutilish   spektral   chiziqlari
o‘zgarishining     ikkinchi   egri   chizig‘ini   chizish   imkonini   beradi.   Ma’lum
bo‘lishicha     bu   egri   chiziqlar   fazalarga   ajralishadi,   ular   vaqt   doirasida
yaqinlashishi va uzoqlashishi mumkin.
Eddington nazariyasining yana bir kamchiligi shundaki  tebranishlarni saqlab
turuvchi energiya manbaini ko‘rsatmaydi.  Erkin tebranishlar esa vaqt o‘tishi
bilan so‘nishi lozim.
Eddingtonning   fikricha   yulduz   butunligicha   pulsatsiyalanadi.     Kiyinchalik
malum   bo’lishicha   o’zgaruvchan   yulduzlarda   faqatgina   yulduzning   tashqi
qatlamlari   pulsatsiyalanib   yulduzni   ichki   qatlamlari   pulsatsiyalanishda
qatnashmaydi.     Bunga     ilk   marotaba   sovet   olimi   S.A.   Jevakin   e’tibor   berib
zarur   hisob-kitoblarni   amalga   oshirgan.     Bunda   yulduzning   ustki   qatlamlari
kimyoviy tarkibiga ham e’tibor berish lozim edi. Yulduz     yadrosida   kimyoviy   moddalarning   barcha   atomlari   yuqori   harorat
tufayli to‘laligicha  ionlashgan. Yulduz sirtiga yaqinlashgan sari harorat tusha
boradi va atom yadrolari o‘zlariga   elektronlarni olishadi va avvalo ionlarga
aylanib, so‘ngra past haroratlarda neytral atomlarga aylanishadi. Yulduzlarda
almashinish     geliy   atomining   alohida   ko‘rinishi   bilan   bog‘liq.     Ma’lum
bo‘lishicha   yulduzning   ustki   qavatlarida   joylashgan   geliy   zonasi   energiyani
boyitish to’yintirish imkoniyatiga ega ekan.
Yulduz   yadrosidan   tashqi   tomon   nur   tarqalayotgan   geliy   zonasida   nimalar
bo‘layotganligini   qarasak     muhit     geliy   atomlari     ionizatsiyasi   tomonidan
yutilishi   bois,   nurlanishda   shaffof   bo‘lishi   sababli,   yig‘ilgan   energiya
tashqariga chiqadi, tashqi va ichki muhit esa sekinlik bilan sovib boradi.
 Harorat tushib borishi  geliy ionlarining elektronlar bilan rekombinatsiyasida
kuzatiladi   va     geliy   atomlari   neytral   energiyani   yuta   olish   imkoniyatiga   ega
bo‘lishadi.     Sikl   yopiladi   va   vaqt   –   vaqti   bilan   bu   jarayon   siklik   ravishda
takrorlanib boradi.
S.A.   Jevakinning   xulosalarini   keyinchalik   amerikalik   olim     R.   Kristi
tomonidan     rivojlantirilib     u     tez     ishlovchi   hisoblash   mashinalaridan
foydalangan holda  yuz berishi mumkin bo‘lgan jarayonlarni hisoblab chiqdi
va   nazariyaning   kuzatuvlar   bilan   mutanosibligiga   erishdi.   Uning   nazariyasi
yordamida     xususan   pulsatsiyalanish   qobig‘i   yulduz   stabil   yadrosidan
uzoqlashuvchi chegaradan  o’tishda pulsatsiyalanish to‘lqinlari aksi natijasida
yuzaga   keladigan     yorqinlik   egri   chiziqlarda     «o‘rkachlar»   paydo   bo‘lishi
tushuntiriladi.
Ammo   mazkur   nazariya   ham   muayyan   jihatlari   bilan   mukammal   emas.   U
Blajko effektini tushuntirib bera olmaydi. Bundan tashqari,  RU Jirafa sefeid
-dublvelaridan   birining   harakatini   tushuntirib   bera   olmagan.   1908   yildan
1961   yilgacha   u   yulduz   o‘z   yorqinligini   22 d
,187     davr   bilan   bir   yulduz
kattaligigacha   o’zgartirib   amplitudasi   bilan   mutanosib   o‘zgartirib   turgan. 1964 yilda amplitudasi tez   pasayib borib 1966 yilga kelib yulduz yorqinligi
o‘zgartirmay qoladi. Bir-necha yildan so‘ng u yana yorqinligi osha   boshlab
bunda   uning   amplitudasi   ham   davriyligi   ham   o‘zgarib   davriyligi   21 d
,517   ga
teng   bo‘ldi.   Ammo   yulduzning   o‘zi   ham   tamomila   boshqacha:   boshqa
sefeidalardan farqli o‘laroq uning atmosferasi uglerodga boy ekanligi spectral
taxlillardan ko’rinadi.
4.Pulsatsiyalanuvchi yulduzlar uchun davr – yorqinlik diagramasi
Pulsatsiyalanuvchi   yulduzlar   eng   avval   sefeidalar   yarqirashining
o’zgarish davri va yorqinligi orasidagi bog’lanishni topish, o’lchangan davrga
ko’ra yorqinlikni va yorqinlik qiymatiga ko’ra yulduzgacha masofani topish
imkonini beradi (3- Rasm ).
Sefeidalarning yorqinligini o’zgaruvchanligi va yorqinligini yuqori ekanligi 3
Mpk   gacha   bo’lgan   masofalarni   topish   imkonini   berganligi   uchun,
o’zgaruvchan   yulduzlar   sistemalari   koinotdagi   masofalar   shkalasini   bazisini
tashkil   qiladi   va   masofani   topishni   boshqa   usullari   shunga   ko’ra   kolibrovka
qilinadi.
Sefeidalar uchun o’zgaruvchan  yulduzlar  sistemalarini  mavjudligi ular
uchun massa-yorqinlik bog’lanishi mavjudligi bilan tushuntiriladi (sefeidalar
asosiy   yulduzlar   ketma-ketligidan   ~1 m
  ga   yorqinroqdir)   va   sefeidalar   davr-
zichlik   bog’lanishidan   ( P√ ρ = Q
,   bunda   P-davr,   ρ-zichlik,   Q-pulsatsiyalanish
doimiysi)   katta   massali   sefeidalar   katta   yorqinlik,   kichik   zichlik   va   katta
davrga   egaligi   kelib   chiqadi.   Sefeidalarning   Quyoshdan   uzoqligini   kattaligi
(ulardan eng yaqini qutb yulduzi bo’lib, masofasi 90 pk) ularni trigonometrik
parallaksini   topish   imkonini   bermaganligi   sababli   ularni   masofasini   va
yorqinligini topish aktual masalaligicha qoladi.
Koinotda masofa shkalasi sochilgan to’dalardagi masofalar sistemasiga
ko’ra   aniqlanib,   u   boshlang’ich   asosiy   ketma-ketlik   holatiga   tayanadi.   Bu
o’zgaruvchan yulduzlar sistemasi quyidagi ko’rinishga egadir: M	V=−1,25	−3,00	lgP(3.2)
bunda,  M
V  – absolyut yulduz kattaligini sariq nurlarga ko’ra o’rtacha qiymati.

Pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar Reja: 1. Pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar 2. Pulsatsiyalanuvchi yulduzlarning boshqa tiplari 3. Yulduzlarning pulsatsiyalanish nazariyasi 4. Pulsatsiyalanuvchi yulduzlar uchun davr – yorqinlik diagramasi

1. Pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar. Pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar yorqinligini bir tekis o’zgarishi bilan xarakterlanadi ( 2-Rasm ). Ko’pchilik hollarda aytish mumkinki, yorqinlikni o’zgarishi yulduzlarning pulsatsiyasi bilan bog’liq. Yulduz siqilganda uning o’lchamlari kamayadi, temperaturasi oshadi va yorqinligi oshadi, kengayishda esa aksincha yorqinligi kamayadi. Yorqinligini o’zgarish davri sutkaning bir necha ulushidan (RR Lira, δ-qalqon va katta itning β-si yulduzlari) o’nlab sutka (sefeidalar, RV savr yulduzlari) va yuzlab (Mira naxang (kit) yulduzi) sutkagacha bo’ladi. Ba’zi yulduzlar uchun yorqinlikni o’zgarish davri soat mexanizmi aniqligigacha ushlanadi. Pulsatsiyalanish natijasida ba’zi yulduzlarning radial o’lchami juda katta bo’lishi mumkin. Masalan, sefeidalarniki 2-3 quyosh radiusigacha o’zgarishi mumkin. Sefeidalar o’ta qizil gigant yulduzlaridir, RR Lira yulduzining radiusi (7,2±0,9)R ʘ bo’lsa, δ ser – (53±2)R ʘ ga tengdir. Rasm-2. CF Kassiopeya sefeidasining yorqinligini o’zgarish egri chizig’i. Absissa o’qida davr ulushidagi maksimumdan boshlab (faza) hisoblanuvchi vaqt ko’rsatilgan. Davr P=4,88 sutka, m V – vizual yulduz kattaligi

2. Pulsatsiyalanuvchi yulduzlarni boshqa tiplari. Pulsatsiyalanuvchi yulduzlarni boshqa tiplarini qiziqarlisi β Sefey (Katta itning β-si) ko’rinishidagi yulduzlar sanaladi. Bunday yulduzlar B spektral sinfidagi barvaqt gigant yulduzlariga taalluqlidir. Gersshprung-Rassel diagrammasida bunday yulduzlar guruhi asosiy ketma-ketlikdan o’ngda yuqorida joylashgan bo’ladi. Yorqinlik egriligi xarakteriga ko’ra bunday yulduzlar RR Lira o’zgaruvchan yulduzlarini eslatib, undan farqli ko’rinma yulduz kattaligini kichik o’zgarishlari 0,2 m bilan farq qiladi. O’zgarish davri 3 dan 6 soatgacha bo’lib, egriligini xarakteri bilan sefeidalarni eslatadi. Bunday yulduzlar nuriy tezliklarini o’zgarish chiziqlari ko’p hollarda faza, amplituda va forma jihatdan o’zgaruvchan bo’ladi. Yorqinligini to’g’ri o’zgaruvchan pulsatsiyalanuvchi yulduzlardan tashqari yana shunday yulduzlar guruhi ham mavjudki, ularni yarqirashi O’ZGARUVCHAN YULDUZLAR Tutiluvchi o’zgaruvchan yulduzlar Fizik o’zgaruvchan yulduzlar Pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar Eruptiv o’zgaruvchan yulduzlar Rasm-1. O’zgaruvchan yulduzlar guruhlari

egriligi xarakteri o’zgarib turadi. Ularning orasidan RV savr yulduzlari ajralib turadi. Ularning yorqinligini o’zgarishida chuqur va kichik minimumlar takrorlanishi kuzatilib turadi. Bunday minimumlar amplitudasi 0,8 dan 3,5 yulduz kattaligicha bo’lib, davri 30 dan 150 kungacha bo’ladi. RV savr tipidagi yulduzlar F, G yoki K spektral sinflariga mansub bo’ladi. Ularning ko’pchiligining spektrlarida maksimumlar epoxasi yaqin davrlarida yorqin emission chiziqlar kuzatilsa, minimumlar epoxasi yaqinida titanning yutilish polosalari kuzatiladi. Bu shuni ko’rsatadiki, RV savr tipidagi yulduzlarni spektrlarida issiq yulduzlar sinfidagi va sovuq kechki yulduzlar belgilari kuzatiladi. RV savr tipidagi yulduzlar sefeidalar va boshqa pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlar oralig’idagi zveno yulduzlaridir.  Sefey tipidagi yulduzlar M spektral sinfiga mansub bo’lgan yulduzlar bo’lib, ularga qizil noto’g’ri o’zgaruvchan yulduzlar deyiladi. Ular gohida yorqinligini kuchli noto’g’ri o’zgarishi bilan farq qiladi. Bunday o’zgarish bir necha 10 sutkadan bir necha 100 sutkaga teng vaqtda vujudga keladi. Gersshprung-Rassel diagrammasida yarimnot’g’ri o’zgaruvchan yulduzlari yaqinida M klassdagi yulduzlar joylashgan bo’lib, ularda yorqinligini takrorlanishini aniqlash mumkin emas (noto’g’ri o’zgaruvchan yulduzlar). Bunday yulduzlardan pastda shunday yulduzlar joylashgan bo’ladiki, ularning spektridagi emission chiziqlari yorqinligi katta vaqt intervali bilan (70 dan 1300 kungacha) katta chegarada (10 m gacha) tekis o’zgaradi. Bunday yulduzlarni vakili “omikron” (  ) yulduzlaridir. Shuning uchun barcha bunday sinf yulduzlariga katta davrli Mira Naxang (kit) tipidagi o’zgaruvchan yulduzlari deyiladi. Mira Naxang (kit) tipidagi o’zgaruvchan yulduzlarini spektrlarida hamma vaqt vodorod emission chiziqlari borligi kuzatiladi. Katta davrli o’zgaruvchan yulduzlarni davrini uzunligi o’rtachasi atrofida har ikki tomonga 10%-ga tebranadi.

Ko’rib chiqilgan pulsatsiyalanuvchi o’zgaruvchan yulduzlari davrini uzunligini oshib borishida bitta ketma-ketlikni hosil qiladi. Aniqlanishicha bunday ketma-ketlikdagi yulduzlarni ko’pchiligi quyidagi qiymatlarga ega bo’lgan davrlarga ega bo’ladi: 0,2 k - ga yaqin (RR Lira yulduzlar), 0,5 k va 5 k (Sefeidalar), 15 k (W Sunbula tipidagi yulduzlar), 100 k (yarim o’zgaruvchi yulduzlar) va 300 k (katta davrli o’zgaruvchi yulduzlar). Bunday yulduzlarni barchasi gigant yulduzlar guruhiga, ya’ni asosiy ketma-ketlikdan o’tgan yulduzlar guruhiga taalluqlidir. Gersshprung-Rassel diagrammasida o’zgaruvchan yulduzlarni o’rganishni ko’rsatishicha massasi yetarlicha bo’lgan yulduzlar diagrammadagi o’zgaruvchanlik polosasini kesib o’tib, ular o’zgaruvchanlik davrini boshidan o’tkazishi kerak. 3. PULSATSIYALANISH NAZARIYASI. Yuqoridagi fikirlardan pulsatiyalanuvchi yulduzlar to’g’risida umumiy xulosalar qilamiz. Biz o‘ndan ortiq almashinuvchi yulduzlar turlarini sanab o‘tdik va ularni pulsatsiyalanuvchi yulduzlar guruhiga kiritdik. Mazkur turlarning asosiy tasniflari keltirilgan 2.11-jadvalni taqdim etamiz. Tip Davrlarining chegaralari Spektral sinfi o’zgarishi Amplitudalar -dan -gacha -dan -gacha -dan -gacha Katta itning β si 0 d ,140 0 d ,2 85 BO ,5 B2,0 0m,02 0m,23 Qalqonning δ si 0,042 0,290 A5 F3 0,03 0,37 Tozi itlarning α si 0,580 18,497 B7 A3 0,01 0,18 Karlik sefeidlar 0,055 0,207 A2 F2 0,3 1,0 RR lira 0,270 0,9 A F 0,7 1,8 sefeidlar ning δ 3 50 F K 0,2 2,0